000 | nam a22 7a 4500 | ||
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999 |
_c49947 _d49947 |
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005 | 20241212053309.0 | ||
008 | 241125e2024 ck |||fsm||| 00| 0 spa d | ||
040 |
_aCO-NeUS _bspa _erda |
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041 | _aspa | ||
100 | 1 |
_9159851 _aHurtado Murcia, Brahan Armando _eaut |
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245 | 1 | 0 |
_aGeneración de las matrices de spin de Pauli a partir de los vectore de Jones / _cBrahan Armando Hurtado Murcia; Director Hernando González Sierra |
256 | _aDatos electrónicos (1 archivos:241 MG) | ||
264 | 1 |
_aNeiva: _bUniversidad Surcolombiana, _c2024 |
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300 |
_a1 CD-ROM (24 páginas); _bsin ilustraciones; _c12 cm |
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336 |
_2rdacontent _atxt _btxt |
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337 |
_2rdamedia _ac _bcd |
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338 |
_2rdacarrier _acd _bcd |
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347 |
_2rda _atexto _bpdf |
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502 |
_aTesis _bFísico _cUniversidad Surcolombiana. Facultad de Ciencias Exactas y Naturales. Física |
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505 | _aIntroducción -- Objetivos -- Justificación -- Métodos teóricos de solución -- Resultados -- Conclusiones | ||
520 | _a"Usando los estados de polarización de la luz representados por vectores de Jones que pertenecen a un espacio vectorial lineal complejo de una dimensión, se elaboran estructuras algebraicas que son conocidas como diadas o tensores de segundo orden que en este caso conforman un espacio vectorial complejo de dos dimensiones. Con estos tensores de segundo orden, que se pueden expresar de forma matricial, se construyen secuencias de relaciones de conmutación con alternancia de los estados de polarización de la luz. Las secuencias de relaciones de conmutación, con la propiedad de alternancia dada por la permutación de los estados de polarización de la luz, se presentan como combinaciones lineales que generan de forma simple las matrices de espín de Pauli. Los estados de polarización de los vectores de Jones utilizados para construir las secuencias de las relaciones de conmutación de las formas diádicas pertenecen a formas de tipo circular, a la izquierda y a la derecha, o lineal. " | ||
700 | 1 |
_947095 _aGonzález Sierra, Hernando _edrt |
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_221 _aTh F 062 |
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_9159985 _aFísica _xVectores de Jones |
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650 | 0 |
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942 |
_2Local _cCD _hTh F 062 _kTh |