000 | nam a22 7a 4500 | ||
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005 | 20211206094527.0 | ||
008 | 211116e2021 ck |||fsm||| 00| 0 spa d | ||
040 |
_aCO-NeUS _bspa _erda |
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041 | _aspa | ||
100 | 1 |
_9150120 _aBolaños Achicanoy, Edith Johana _eaut |
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245 | 1 | 0 |
_aSistema nanomecánico acoplado a un resonador no lineal en el contexto de la electrodinámica cuántica de cavidades / _cEdith Johana Bolaños Achicanoy; Director Diego Alejandro Rasero Causil |
256 | _aDatos electrónicos (1 archivos:551 MG) | ||
264 | 1 |
_aNeiva: _bUniversidad Surcolombiana, _c2021 |
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300 |
_a1 CD-ROM (33 páginas); _bgrabaciones en disco: _c12 cm |
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336 |
_2rdacontent _atxt _btxt |
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337 |
_2rdamedia _ac _bcd |
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338 |
_2rdacarrier _acd _bcd |
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347 |
_2rda _atexto _bpdf |
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502 |
_aTesis _bFísico _cUniversidad Surcolombiana. Facultad de Ciencias Exactas y Naturales. Física _d2021 |
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505 | _aIntroducción, objetivos del trabajo de grado, estructura del trabajo de grado -- Métodos teóricos de solución, modelo, sistemas cuánticos abiertos y ecuación maestra, espectro de correlaciones -- Resultados, análisis de resultados -- Conclusiones, Hamitoniano del problema, oscilador armónico unidimensional, Hamitoniano del resonador, Hamitoniano de la caja de pares cooper, Hamitoniano | ||
520 | _a"En este Trabajo de Grado se calculó, de manera analítica, el espectro de correlación de un resonador Nanomecánico acoplado a un qubit en el contexto de la electrodinámica cuántica de cavidades. La dinámica del sistema, es descrita a través de un Hamiltoniano tipo Jaynes Cummings con dos términos adicionales que corresponden a un agente externo forzante y a una interacción no lineal. Los cálculos analíticos se realizaron, en el régimen de forzado débil, usando el enfoque de ecuación maestra en la forma de Lindblad incluyendo perdidas por decaimiento del resonador y del qubit. El espectro está caracterizado por dos picos y al incrementar la intensidad de forzado ξ no hay un cambio significativo debido a que este es pequeño. Al incrementar el valor del parámetro no lineal se observa un corrimiento en la frecuencia central de los dos picos hacia valores positivos si la constante de forzamiento tiende a valores menores, sin cambiar su separación relativa esto significa que podemos utilizar este modelo no lineal forzado para caracterizar el efecto de división Rabí de vacío." | ||
700 | 1 |
_9139559 _aRasero Causil, Diego Alejandro, _edrt |
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082 | 0 | 4 |
_221 _aTh F 011 |
650 | 0 |
_9150121 _aFísica _xElectrodinámica |
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650 | 0 |
_94941 _aFísica cuántica |
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942 |
_2Local _cCD _hTh F 011 _kTh |